声光效应
健择-消防培训ppt
2023年2月20日发(作者：石洞青蛙)标准实验报告
（实验）课程名称大学物理实验
实验报告
学生姓名：学号：指导教师：
实验地点：实验时间：
一、实验室名称：声光效应实验室
二、实验项目名称：声光效应
三、实验学时：
四、实验原理：
当超声波在介质中传播时，将引起介质的弹性应变作时间上和空间上的周期性的变化，
并且导致介质的折射率也发生相应的变化。当光束通过有超声波的介质后就会产生衍射现
象，这就是声光效应。有超声波传播着的介质如同一个相位光栅。
声光效应有正常声光效应和反常声光效应之分。在各向同性介质中，声-光相互作用不
导致入射光偏振状态的变化，产生正常声光效应。在各向异性介质中，声-光相互作用可能
导致入射光偏振状态的变化，产生反常声光效应。反常声光效应是制造高性能声光偏转器和
可调滤光器的物理基础。正常声光效应可用喇曼-纳斯的光栅假设作出解释，而反常声光效
应不能用光栅假设作出说明。在非线性光学中，利用参量相互作用理论，可建立起声-光相
互作用的统一理论，并且运用动量匹配和失配等概念对正常和反常声光效应都可作出解释。
本实验只涉及到各向同性介质中的正常声光效应。
设声光介质中的超声行波是沿у方向传播的平面纵波，其角频率为w
s
，波长为λ
s
，波
矢为k
s
。入射光为沿х方向传播的平面波，其角频率为w，在介质中的波长为λ，波矢为k。
介质内的弹性应变也以行波形式随声波一起传播。由于光速大约是声波的105倍，在光波通
过的时间内介质在空间上的周期变化可看成是固定的。
PS
n2
1
yktSS
ss
sin
0
yktnntyn
ss
sin,
0
ykt
yktnLkLnk
ss
ss
sin
sin
0
000
由于应变而引起的介质折射率的变化由下式决定
（1）
式中，n为介质折射率，S为应变，P为光弹系数。通常，P和S为二阶张量。当声波在各向
同性介质中传播时，P和S可作为标量处理，如前所述，应变也以行波形式传播，所以可写
成
（2）
当应变较小时，折射率作为y和t的函数可写作
（3）
式中，n
0
为无超声波时的介质折射率，△n为声波折射率变化的幅值，由（1）式可求出
设光束垂直入射（k⊥kS）并通过厚度为L的介质，则前后两点的相位差为
（4）
式中，k0为入射光在真空中的波矢的大小，右边第一项△ф0为不存在超声波时光波在介质
前后二点的相位差，第二项为超声波引起的附加相位差（相位调制），δф=k
0
△nL。可见，
当平面光波入射在介质的前界面上时，超声波使出射光波的波阵面变为周期变化的皱折波
面，从而改变了出射光的传播特征，使光产生衍射。
0
3
2
1PSnn
Ltynk,
0
K
b
2
b
2
L
2
χ
y
K
o
L
2
θ
图9：声光衍射
dyeeCeEyiktyki
ti
b
b
ss
sinsin
0
2
2
2/sin
2/sinsin
0
0
kmkb
Bkmkb
tmi
m
m
s
s
seJCbE
tmi
m
seEE
0
2/sin
2/sinsin
0
0
0
kmkb
kmkb
m
s
sCbJE
s
smm
k
k
m
0
0
sin
)(2
0
m
JI
设入射面上的光振动为Ei=Aeit，A为一常数，也可以是复数。考虑到在出射面
上各点相位的改变和调制，在xy平面内离出射面很远一点处的衍射光叠加结果为
写成一等式时，
（5）
式中，b为光束宽度，θ为衍射角，C为与A有关的常数，为了简单可取为实数。利用一与
贝塞耳函数有关的恒等式
式中Jm(α)为（第一类）m阶贝塞耳函数，将（5）式展开并积分得
（6）
上式中与第m级衍射有关的项为
（7）
（8）
因为函数sinχ/χ在χ=0时取极大值，因此有衍射极大的方位角θ
m
由下式决定：
（9）
式中，λ
0
为真空中光的波长，λ
S
为介质中超声波的波长。与一般的光栅方程相比可知，超
声波引起的有应变的介质相当于一光栅常数为超声波长的光栅。由（7）式可知，第m级衍
射光的频率wm为
w
m=
w-mw
s
(10)
可见，衍射光仍然是单色光，但发生了频移。由于w>>ws,这种频移是很小的。
第m级衍射极大的强度Im可用（7）式模数平方表示：
(11)
式中，E*
0
为E
0
的共轭复数，I
0
=C2b2。
dyeAEb
b
ykLtynkti
2
2
00
sin,
im
m
m
iaeaJe
sin
)(222*
00
mm
JbCEEI
2
Lx
2
Lx
s
mi
m
0sinsin
S
B
i
2
sin
H
LPM
S
2
2
2
0
sin
第m级衍射极大的衍射效率ηm定义为第m级衍射光的强度与入射光强度之比。
由（11）式可知，
m
正比于2
m
J(
)。当m为整数时，
m
J
（α）=m)1(
m
J（α）。由
（9）式和（11）式表明，各级衍射光相对于零级对称分布。
当光束斜入射时，如果声光作用的距离满足L＜λ
S
2／2λ，则各级衍射极大的方位角
θ
m
由下式决定
（12）
式中i为入射光波矢k与超声波波面之间的夹角。上述的超声衍射称为喇曼-纳斯衍射，有
超声波存在的介质起一平面相位光栅的作用。
当声光作用的距离满足L＞2λ
S
2／λ，而且光束相对于超声波波面以某一角度斜入射
时，在理想情况下除了0级之外，只出现1级或者-1级衍射。如图10所示。这种衍射与晶
体对X光的布喇格衍射很类似，故称为布喇格衍射。能产生这种衍射的光束入射角称为布
喇格角。此时的有超声波存在的介质起体积光栅的作用。可以证明，布喇格角满足
（13）
式中（13）称为布喇格条件。因为布喇格角一般都很小，故衍射光相对于入射光的偏转角φ
为
（14）
式中，ν
S
为超声波波速，f
S
为超声波频率，其它量的意义同前。在布喇格衍射的情况下，
一级衍射光的衍射效率为
（15）
式中，PS为超声波功率，L和H为超声换能器的长和宽，M
2
为反映声光介质本身性质的一
常数，M
2
=n6P2/ρν
S
，ρ为介质密度，P为光弹系数。在布喇格衍射下，衍射光的频率也由（10）
图：布喇格衍射
K
S
+1级
0级λ
S
Y
θ=iB
iB
K
S
0级
-1级
λ
S
Y
θ=iB
iB
02
Bs
ss
if
V
式决定。
理论上布喇格衍射的衍射效率可达到100%，喇曼-纳斯衍射中一级衍射光的最大衍射
效率仅为34%，所以实用的声光器件一般都采用布喇格衍射。
由（14）式和（15）式可看出，通过改变超声波的频率和功率，可分别实现对激光束方
向的控制和强度的调制，这是声光偏转器和声光调制器的物理基础。从（10）式可知，超声
光栅衍射会产生频移，因此利用声光效应还可制成频移器件。超声频移器在计量方面有重要
应用，如用于激光多普勒测速仪等。
以上讨论的是超声行波对光波的衍射。实际上，超声驻波对光波的衍射也产生喇曼-纳
斯衍射和布喇格衍射，而且各衍射光的方位角和超声频率的关系与超声行波时的相同。不过，
各级衍射光不再是简单地产生频移的单色光，而是含有多个傅里叶分量的复合光。
预习问题回答：
问题1：什么是声光效应？
当超声波在介质中传播时，将引起介质的弹性应变作时间上和空间上的周期性的变化，并且
导致介质的折射率也发生相应的变化。当光束通过有超声波的介质后就会产生衍射现象，这
就是声光效应。
问题2：什么是喇曼-奈斯型衍射？
当光束斜入射时，如果声光作用的距离满足L＜λ
S
2／2λ，超声衍射称为喇曼-纳斯衍射。
问题3：什么是布拉格衍射？
当声光作用的距离满足L＞2λ
S
2／λ，而且光束相对于超声波波面以某一角度斜入射时，称
为布喇格衍射。
五、实验目的：
（1）学会利用声光效应来测定声速。
（2）通过对声光器件衍射效率，中心频率和带宽等的测量，加深对其概念的理解。
（3）测量声光偏转和声光调制曲线。
（4）模拟激光通讯实验。
六、实验内容：
（1）在布喇格衍射下，测量偏转角，计算超声波声速。
（2）在布喇格衍射下，固定超声波功率，测量衍射光相对于0级衍射光的相对强度与
超声波的频率，确定声光器件的中心频率。
（3）在布喇格衍射下，将功率信号源的超声波频率固定在声光器件的中心频率上，记
录衍射0级光光强（I
0
）和1级光光强度（I
1
）以及超声波功率（
s
P）。
（4）测定布喇格衍射下的最大衍射效率。
七、实验器材（设备、元器件）：
声光器件，光具座，半导体激光器，功率信号源，频率计，CCD光强分布测量仪，
示波器。
八、实验步骤：
（1）展开仪器，完成声光效应实验的安装调试：
（1）调节光路时让声光器件尽量靠近激光器。
（2）激光光束尽量平行穿过声光晶体的中心。
（3）示波器选择“外触发”。
（4）如在示波器顶端只有一条直线而看不到波形，这是CCD器件已饱和所致。
可试着减弱环境光强、减小激光器的输出功率，问题就可得以解决。
（2）调出布喇格衍射后，通过微调激光头的入射角度、声光晶体的方位、CCD阵列的
上下左右位置，使衍射光强最大。
（3）用示波器测量衍射角，先要解决“定标”的问题，即示波器X方向上的1格等于CCD
器件上多少象元，或者示波器上1格等于CCD器件位置X方向上的多少距离。方法是调节
示波器的“时基”档及“微调”，使信号波形一帧（注：此处一帧指的是CCD传感器电路正好
重复扫描全部像元的时间）正好对应于示波器上的某个刻度数。本实验测量光强采用的是一
维阵列CCD，该CCD阵列总长30.24mm，共2160个像元，每个像元的长度为14μm。如
果波形一帧正好对应于示波器上的8.0大格，则每小格对应实际空间距离为2160个像元÷（8.0
大格×5）×14μm=0.76mm。
（4）布喇格衍射下，固定超声波功率（对应电流为80mA），测量不同超声波频率（即
电信号频率）fs下，衍射光相对于入射光的偏转角
、衍射光I
1
以及零级衍射光I
0
在荧光
屏上的高度，并计算声速
s
v（
sss
f
Ld
fv00
），并定出声光器件的中心频率
c
f(对应
I
1
最大的那个频率)。
注意：（1）L是声光介质的光出射面到CCD线阵光敏面的距离，应为两者底座的同侧距离
减60.0mm。
（2）超声波在P
10
MoO
3
晶体中的传播的速度公认值为3632m/s。
（5）布喇格衍射下，将功率信号源的超声波频率固定在声光器件的中心频率
c
f上，测
出衍射光强度与超声波功率(对应电流I=50-100mA)。
（6）测定布喇格衍射下的最大衍射效率，衍射效率=
01
/II，其中，
0
I为未发生声光
衍射时“0级光”的强度，
1
I为发生声光衍射后1级光的强度。
【实验数据及分析】
要求所有的实验数据、计算过程和结果都要按教材第一章规定的有效数字相关规定书
写；所有的计算必须推理严谨，公式、代入过程完整；计算结果包括中间计算结果必须写单
位。
（一）在布喇格衍射下，测量声光偏转量，计算超声波声速，和公认值比较计算相对误
差。
（二）在布喇格衍射下，固定超声波功率，确定声光器件的中心频率。
（三）阐述在布喇格衍射下，固定超声波频率时衍射光强度如何随超声波功率变化。
（四）测定布喇格衍射下的最大衍射效率。
最大衍射效率为%100
0
1
max
I
I
九、实验数据及结果分析：
（1）在布喇格衍射下，测量声光偏转量，计算超声波声速。
数据记录及处理：
L/mm=424.5is=80mA
0
650nm
根据表中数据，分别计算出超声速度为3581.41、3574.68、3574.13、3597.01、
3637.35m/s，平均值为：
3599.37/
36323599.37
100%0.90%
3632
s
ss
s
Vms
VV
V
相对误差
（2）在布喇格衍射下，固定超声波功率，测量衍射光相对于0级衍射光的相对强度与
超声波的频率，并确定声光器件的中心频率及带宽。
从表1中数据确定出声光器件的中心频率
0
f在100MHz附近。
（3）布喇格衍射下，将功率信号源的超声波频率固定在声光器件的中心频率
c
f上，测出衍
射光强度与超声波功率(对应电流I=50-100mA)。
数据记录如下：
次数s
P(I)/mA
I
0
（小格数）I
1
（小格数）
1
5014.57.5
2
6014.58.0
3
7014.59.5
4
8014.011.5
5
9013.512.5
610014.512.5
次数
0级光与1级光
的偏转小格数
偏转距离
d/mm
偏转角
=d/L
fs/MHz
I
0（小格数）I
1（小格数）
19.06.9740.01648015.08.0
29.57.1500.01749013.59.5
310.07.7000.018110011.511.0
411.08.4810.020011012.510.5
512.09.0090.021212013.08.5
从表中数据看出，随着超声波功率的增加，衍射光强度也增加。
（4）测定布喇格衍射下的最大衍射效率。
0
I=16.0,
1
I=11.5
则最大衍射效率
%72%100
0.16
5.11
%100
0
1
max
I
I
其中，
0
I为未发生声光衍射时“0级光”的强度，
1
I为发生声光衍射后“1级光”的强
度。
十、实验结论：
声光效应为控制激光束的频率、方向和强度提供了一个有效的手段。利用声光效应制成
的声光器件，如声光调制器、声光偏转器和可调谐滤光器等，在激光技术、光信号处理和集
成光通讯技术等方面有着重要的应用。
十一、总结及心得体会：
（1）在调整信号源频率的时候，要注意功率（电流）是否发生变化，如果是的话，要
调整功率（电流），使其保持不变。
（2）在调整信号源功率的时候，要注意保持频率保持不变。
（3）不得直视激光束，以免造成灼伤。
十二、对本实验过程及方法、手段的改进建议：
功率信号源频率不是很稳定，会出现漂移。
报告评分：
指导教师签字：